相干源会带来另一个挑战。如前所述，输出仅限于衍射阶数，而不是单一的同质光束。这些阶数与输入束具有相同的角度范围。因此，几乎没有角度范围的准直光束会产生准直衍射阶数。

输出孔径能够看到 一定数量的此类衍射阶数。如果 λ 角度直径小于 sin^-1(λ/d)（其中 d 是 DMD 的像素间距），则只能在输出孔径中捕获一个阶，如图 6 的面板中所示。

如果入射照明角度是固定的，则倾斜角的变化不会导致衍射阶数移动，但确实会导致能量分布在两个阶数之间发生变化。因此，如果捕获的阶接近火焰条件，则大部分可用的能量将在此一阶中捕获，但如果该条件接近抗火焰点，则此小孔径仅捕获输出的一部分。图 6-6 说明了这一点。

为了在系统设计中提供容差，TI 建议扩展输出孔径以捕获四到五个阶，如图 6-7 中所示。如之前给出的示例所示，在 405nm 下具有准直光的 7.56µm 像素间距 DMD，大约 4.4° 的最小角直径捕获一个或四个阶，6.2° 捕获四个或五个阶。建议的最小角直径由以下公式给出：

尽管阶不会随倾斜角度的变化而移动，但会随照明角度的变化而移动。如果照明移动了 θ 角度，则输出端的阶数大约移动 –θ。因此，TI 建议包含一种将输入照明角度调整 ±2° 的机制，从而能够在输出孔径中捕获具有最高强度的四到五个阶。

与非相干情况一样，输出孔径的角度直径设置了可实现的缩小倍数水平的实际限制。例如，在 405nm 波长下，使用准直光的 7.68µm 像素间距 DMD 的最大缩小倍数约为 8.3 倍。如果入射光束具有角度范围，则需要先将直径添加到输出孔径，然后才能确定可实现的缩小倍数。

一般而言，可实现的最大缩小倍数可以通过聚焦光学元件相对于制造表面的 ƒ 数来确定，然后设置到 DMD 的距离，使孔径直径为建议的最小值：2•sin^-1(λ/d) + θ_input。以下公式给出了可实现的最大缩小倍数的估算值：

总之，相干源具有与非相干源相同的两个限制。但最小孔径由衍射阶数的角度间距而不是单独的倾斜公差决定，这反过来又限制了最大实际缩小倍数。