考虑一个反射光栅，用镜面取代狭缝。入射光（平面波）现在与反射光位于同一侧。前面讨论的所有内容都适用于光栅，但现在我们额外引入了一个光控制度。与前述相同，级次位置由光栅间距、波长和入射角决定。第 0 级只遵循相对于光栅表面法线的镜面反射 $\left({\mathrm{\theta }}_{\mathrm{r}}=\mathrm{ }{-\mathrm{\theta }}_{\mathrm{i}}\right)$ 。

但是现在，沟槽面法线可设计为不与光栅法线共线。结果是，sinc² 包络的中心现在与第 0 级解耦。现在，包络的中心指向各个沟槽面的镜面反射方向，而不是锁定到第 0 级。[即，相对于沟槽面法线， $\left({\mathrm{\varphi }}_{\mathrm{r}}=\mathrm{ }{-\mathrm{\varphi }}_{\mathrm{i}}\right)$ ]

当入射角和沟槽倾斜角匹配，使得 sinc² 包络中心（峰值）与某一个级次对齐时，该级次称为"闪耀级次"。大部分能量都被引导到"闪耀"级次。⁽¹⁾当包络中心位于两个级次之间时，能量会分散到多个级次。结果是，没有一个级次能吸收到大部分光。这种情况通常称为"非闪耀"。

第 0 级的位置仅取决于入射角，而所有其他级次则取决于入射角、光栅间距和波长。类似地，Sinc 包络峰值的位置仅取决于入射角和沟槽面的倾斜角，但该包络的零点位置则取决于狭缝的宽度和波长。结果是，当所有 $\mathrm{m}\mathrm{ }\ne 0$ 时，一个波长仅在给定级次上闪耀。

请注意，只有第 0 级和包络峰值会随着入射角的变化而以几何形状移动。所有其他级次在映射空间中与第 0 级等距。这意味着当我们更改入射角时，如果沟槽倾斜角不是 0，则非零级次会相对于 Sinc 包络峰值进行移动。因此，在"非闪耀"布局中，可更改入射角，尽可能使其中一个级次与 Sinc 包络峰值对齐，即会实现"闪耀"效应。