如果用户引入多个相同的狭缝，使得从狭缝中心到狭缝中心的距离为“d”，并且如果狭缝数量非常大，那么，由于狭缝之间的相位关系，光会被限制在非常窄的衍射级次上。这些级次位于： $\sin \left(\mathrm{\theta }\right)=\mathrm{m}\frac{\mathrm{\lambda }}{\mathrm{d}}\mathrm{ }$ ，其中 m 是一个整数⁽¹⁾）。

改变光线的入射角时，级次中心会随入射角变化而偏移，表现为“滑动效应”。换言之，第 0 级会移动，并且也位于 $\left({\mathrm{\theta }}_{\mathrm{r}}=\mathrm{ }{-\mathrm{\theta }}_{\mathrm{i}}\right)$ 。现在，级次位于： $\sin \left(\mathrm{\theta }\right)=\mathrm{m}\frac{\mathrm{\lambda }}{\mathrm{d}}-\mathrm{s}\mathrm{i}\mathrm{n}\left({\mathrm{\theta }}_{\mathrm{i}}\right)$ 或 $\mathrm{x}=\mathrm{m}\frac{\mathrm{\lambda }}{\mathrm{d}}-{\mathrm{x}}_{\mathrm{i}}$

所得到模式的显著特征在于，这些级次的相对强度包络只是单个狭缝的强度轮廓。请注意，这是一个包络。光仅出现在级次位置，但相对强度可通过 sinc² 包络在相应级次位置的高度来获得。单击以下链接，可了解详情：多缝衍射

由于级次和包络随着入射角的变化一起移动，第 0 级和 sinc² 包络的峰值会同步移动。这意味着第 0 级吸收的能量比任何其他级次更多。所吸收能量的多少取决于狭缝宽度"A"与间距"d"的比值。

同样，必须计算所有光，但现在由于离散级次，方程变为 $\mathrm{A}\sum _{\mathrm{m}}{\mathrm{S}\mathrm{i}\mathrm{n}\mathrm{c}}^2\left(\mathrm{\pi }\frac{\mathrm{\lambda }}{\mathrm{a}}\left(\mathrm{m}\frac{\mathrm{\lambda }}{\mathrm{d}}-{\mathrm{x}}_{\mathrm{i}}\right)\right)\mathrm{ }=\mathrm{ }\mathbf{\Phi }$ （代表所有级次），使得 $-1\mathrm{ }\le \left(\mathrm{m}\frac{\mathrm{\lambda }}{\mathrm{d}}-{\mathrm{x}}_{\mathrm{i}}\right)\mathrm{ }\le \mathrm{ }1$ 。

换句话说，只有位于实际空间 [+/- 90°] 中的那些级次才可以吸收光。