所有运算放大器的输入都有电流噪声源，如图 1-1 所示。当流过源阻抗时，电流噪声将转化为电压噪声 ( ${e_n=i}_n{R}_s$ )。源阻抗本身将产生与源阻抗成正比的热噪声电压。该热噪声由 Johnson 方程给出 $e_n=\sqrt{4kT{R}_s}$ 。当电流噪声转化为比源阻抗热噪声更大的电压噪声时，电流噪声则成为一个问题 ( ${ i}_n{R}_s\ge \sqrt{4kT{R}_s}$ )。

图 1-1 电流噪声源和电压噪声源

电流噪声和电压噪声的关系取决于源电阻，因此可以绘制电流噪声、热噪声和总噪声与源电阻的关系图。请注意，热噪声随电阻的平方根成正比增加，而当电流噪声转换为电压时，热噪声与源电阻成正比。因此，随着电阻的增加，电流噪声的增加速度将快于电压噪声。图 1-2 显示了 10fA/√Hz 电流噪声源的电流噪声、电压噪声和总噪声与源阻抗间的关系。请注意，对于低电阻值，热噪声占主导地位，而在电阻值较高时，电流噪声占主导地位。对于任何电流噪声水平，它们都在高于某个电阻值时占主导地位，因为电流噪声的斜率大于电压噪声的斜率。

表 1-1 显示了不同电流噪声源的热噪声和电流噪声相等时的电阻。在此表中，如果源电阻小于指定电阻，则电流噪声对总噪声的影响可以忽略不计。一般来说，如果 $R_s>4kT/{(i_n）}^2$ 则电流噪声将占主导地位。

图 1-2 比较总噪声中的电流噪声和热噪声分量